李栋栋在会计研究发表的论文

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高分辨率光学显微术在生命科学中的应用【摘要】 提高光学显微镜分辨率的研究主要集中在两个方面进行，一是利用经典方法提高各种条件下的空间分辨率，如用于厚样品研究的SPIM技术，用于快速测量的SHG技术以及用于活细胞研究的MPM技术等。二是将最新的非线性技术与高数值孔径测量技术（如STED和SSIM技术）相结合。生物科学研究离不开超高分辨率显微术的技术支撑，人们迫切需要更新显微术来适应时代发展的要求。近年来研究表明，光学显微镜的分辨率已经成功突破200nm横向分辨率和400nm轴向分辨率的衍射极限。高分辨率乃至超高分辨率光学显微术的发展不仅在于技术本身的进步，而且它将会极大促进生物样品的研究，为亚细胞级和分子水平的研究提供新的手段。【关键词】 光学显微镜；高分辨率；非线性技术；纳米水平在生物学发展的历程中显微镜技术的作用至关重要，尤其是早期显微术领域的某些重要发现，直接促成了细胞生物学及其相关学科的突破性发展。对固定样品和活体样品的生物结构和过程的观察，使得光学显微镜成为绝大多数生命科学研究的必备仪器。随着生命科学的研究由整个物种发展到分子水平，显微镜的空间分辨率及鉴别精微细节的能力已经成为一个非常关键的技术问题。光学显微镜的发展史就是人类不断挑战分辨率极限的历史。在400～760nm的可见光范围内，显微镜的分辨极限大约是光波的半个波长，约为200nm，而最新取得的研究成果所能达到的极限值为20～30nm。本文主要从高分辨率三维显微术和高分辨率表面显微术两个方面，综述高分辨率光学显微镜的各种技术原理以及近年来在突破光的衍射极限方面所取得的研究进展。1 传统光学显微镜的分辨率光学显微镜图像的大小主要取决于光线的波长和显微镜物镜的有限尺寸。类似点源的物体在像空间的亮度分布称为光学系统的点扩散函数(point spread function, PSF)。因为光学系统的特点和发射光的性质决定了光学显微镜不是真正意义上的线性移不变系统，所以PSF通常在垂直于光轴的x-y平面上呈径向对称分布，但沿z光轴方向具有明显的扩展。由Rayleigh判据可知，两点间能够分辨的最小间距大约等于PSF的宽度。根据Rayleigh判据，传统光学显微镜的分辨率极限由以下公式表示[1]：横向分辨率(x-y平面)：dx，y=■轴向分辨率(沿z光轴)：dz=■可见，光学显微镜分辨率的提高受到光波波长λ和显微镜的数值孔径N.A等因素的制约；PSF越窄，光学成像系统的分辨率就越高。为提高分辨率，可通过以下两个途径：（1）选择更短的波长；（2）为提高数值孔径, 用折射率很高的材料。Rayleigh判据是建立在传播波的假设上的，若能够探测非辐射场，就有可能突破Rayleigh判据关于衍射壁垒的限制。2 高分辨率三维显微术在提高光学显微镜分辨率的研究中，显微镜物镜的像差和色差校正具有非常重要的意义。从一般的透镜组合方式到利用光阑限制非近轴光线，从稳定消色差到复消色差再到超消色差，都明显提高了光学显微镜的成像质量。最近Kam等[2]和Booth等[3]应用自适应光学原理，在显微镜像差校正方面进行了相关研究。自适应光学系统由波前传感器、可变形透镜、计算机、控制硬件和特定的软件组成，用于连续测量显微镜系统的像差并进行自动校正。 一般可将现有的高分辨率三维显微术分为3类：共聚焦与去卷积显微术、干涉成像显微术和非线性显微术。2.1 共聚焦显微术与去卷积显微术 解决厚的生物样品显微成像较为成熟的方法是使用共聚焦显微术(confocal microscopy) [4]和三维去卷积显微术(three-dimensional deconvolution microscopy, 3-DDM) [5]，它们都能在无需制备样品物理切片的前提下，仅利用光学切片就获得样品的三维荧光显微图像。共聚焦显微术的主要特点是，通过应用探测针孔去除非共焦平面荧光目标产生的荧光来改善图像反差。共聚焦显微镜的PSF与常规显微镜的PSF呈平方关系，分辨率的改善约为■倍。为获得满意的图像，三维共聚焦技术常需使用高强度的激发光，从而导致染料漂白，对活生物样品产生光毒性。加之结构复杂、价格昂贵，从而使应用在一定程度上受到了限制。3-DDM采用软件方式处理整个光学切片序列，与共聚焦显微镜相比，该技术采用低强度激发光，减少了光漂白和光毒性，适合对活生物样品进行较长时间的研究。利用科学级冷却型CCD传感器同时探测焦平面与邻近离焦平面的光子，具有宽的动态范围和较长的可曝光时间，提高了光学效率和图像信噪比。3-DDM拓展了传统宽场荧光显微镜的应用领域受到生命科学领域的广泛关注[6]。2.2 选择性平面照明显微术 针对较大的活生物样品对光的吸收和散射特性，Huisken[7]等开发了选择性平面照明显微术(selective plane illumination microscopy，SPIM)。与通常需要将样品切割并固定在载玻片上的方式不同，SPIM能在一种近似自然的状态下观察2～3mm的较大活生物样品。SPIM通过柱面透镜和薄型光学窗口形成超薄层光，移动样品获得超薄层照明下切片图像，还可通过可旋转载物台对样品以不同的观察角度扫描成像，从而实现高质量的三维图像重建。因为使用超薄层光，SPIM降低了光线对活生物样品造成的损伤，使完整的样品可继续存活生长，这是目前其他光学显微术无法实现的。SPIM技术的出现为观察较大活样品的瞬间生物现象提供了合适的显微工具，对于发育生物学研究和观察细胞的三维结构具有特别意义。2.3 结构照明技术和干涉成像 当荧光显微镜以高数值孔径的物镜对较厚生物样品成像时，采用光学切片是一种获得高分辨3D数据的理想方法，包括共聚焦显微镜、3D去卷积显微镜和Nipkow 盘显微镜等。1997年由Neil等报道的基于结构照明的显微术，是一种利用常规荧光显微镜实现光学切片的新技术，并可获得与共聚焦显微镜一样的轴向分辨率。干涉成像技术在光学显微镜方面的应用1993年最早由Lanni等提出，随着I5M、HELM和4Pi显微镜技术的应用得到了进一步发展。与常规荧光显微镜所观察的荧光相比，干涉成像技术所记录的发射荧光携带了更高分辨率的信息。（1）结构照明技术：结合了特殊设计的硬件系统与软件系统，硬件包括内含栅格结构的滑板及其控制器，软件实现对硬件系统的控制和图像计算。为产生光学切片，利用CCD采集根据栅格线的不同位置所对应的原始投影图像，通过软件计算，获得不含非在焦平面杂散荧光的清晰图像，同时图像的反差和锐利度得到了明显改善。利用结构照明的光学切片技术，解决了2D和3D荧光成像中获得光学切片的非在焦平面杂散荧光的干扰、费时的重建以及长时间的计算等问题。结构照明技术的光学切片厚度可达0.01nm，轴向分辨率较常规荧光显微镜提高2倍，3D成像速度较共聚焦显微镜提高3倍。（2）4Pi 显微镜：基于干涉原理的4Pi显微镜是共聚焦/双光子显微镜技术的扩展。4Pi显微镜在标本的前、后方各设置1个具有公共焦点的物镜，通过3种方式获得高分辨率的成像：①样品由两个波前产生的干涉光照明；②探测器探测2个发射波前产生的干涉光；③照明和探测波前均为干涉光。4Pi显微镜利用激光作为共聚焦模式中的照明光源，可以给出小于100nm的空间横向分辨率，轴向分辨率比共聚焦荧光显微镜技术提高4~7倍。利用4Pi显微镜技术，能够实现活细胞的超高分辨率成像。Egner等[8，9]利用多束平行光束和1个双光子装置，观测活细胞体内的线粒体和高尔基体等细胞器的精微细节。Carl[10]首次应用4Pi显微镜对哺乳动物HEK293细胞的细胞膜上Kir2.1离子通道类别进行了测量。研究表明，4Pi显微镜可用于对细胞膜结构纳米级分辨率的形态学研究。（3）成像干涉显微镜(image interference microscopy, I2M)：使用2个高数值孔径的物镜以及光束分离器，收集相同焦平面上的荧光图像，并使它们在CCD平面上产生干涉。1996年Gustaffson等用这样的双物镜从两个侧面用非相干光源（如汞灯）照明样品，发明了I3M显微镜技术(incoherent, interference, illumination microscopy, I3M），并将它与I2M联合构成了I5M显微镜技术。测量过程中，通过逐层扫描共聚焦平面的样品获得一系列图像，再对数据适当去卷积，即可得到高分辨率的三维信息。I5M的分辨范围在100nm内。2.4 非线性高分辨率显微术 非线性现象可用于检测极少量的荧光甚至是无标记物的样品。虽有的技术还处在物理实验室阶段，但与现有的三维显微镜技术融合具有极大的发展空间。（1）多光子激发显微术：(multiphoton excitation microscope，MPEM)是一种结合了共聚焦显微镜与多光子激发荧光技术的显微术，不但能够产生样品的高分辨率三维图像，而且基本解决了光漂白和光毒性问题。在多光子激发过程中，吸收几率是非线性的[11]。荧光由同时吸收的两个甚至3个光子产生，荧光强度与激发光强度的平方成比例。对于聚焦光束产生的对角锥形激光分布，只有在标本的中心多光子激发才能进行，具有固有的三维成像能力。通过吸收有害的短波激发能量，明显地降低对周围细胞和组织的损害，这一特点使得MPEM成为厚生物样品成像的有力手段。MPEM轴向分辨率高于共聚焦显微镜和3D去卷积荧光显微镜。（2）受激发射损耗显微术：Westphal[12]最近实现了Hell等在1994年前提出的受激发射损耗(stimulated emission depletion, STED）成像的有关概念。STED成像利用了荧光饱和与激发态荧光受激损耗的非线性关系。STED技术通过2个脉冲激光以确保样品中发射荧光的体积非常小。第1个激光作为激发光激发荧光分子；第2个激光照明样品，其波长可使发光物质的分子被激发后立即返回到基态，焦点光斑上那些受STED光损耗的荧光分子失去发射荧光光子的能力，而剩下的可发射荧光区被限制在小于衍射极限区域内，于是获得了一个小于衍射极限的光点。Hell等已获得了28nm的横向分辨率和33nm的轴向分辨率[12,13]，且完全分开相距62nm的2个同类的分子。近来将STED和4Pi显微镜互补性地结合，已获得最低为28nm的轴向分辨率,还首次证明了免疫荧光蛋白图像的轴向分辨率可以达到50nm[14]。（3）饱和结构照明显微术：Heintzmann等[15]提出了与STED概念相反的饱和结构照明显微镜的理论设想，最近由Gustafsson等[16]成功地进行了测试。当光强度增加时，这些体积会变得非常小，小于任何PSF的宽度。使用该技术，已经达到小于50nm的分辨率。（4）二次谐波 (second harmonic generation, SHG)成像利用超快激光脉冲与介质相互作用产生的倍频相干辐射作为图像信号来源。SHG一般为非共振过程，光子在生物样品中只发生非线性散射不被吸收，故不会产生伴随的光化学过程，可减小对生物样品的损伤。SHG成像不需要进行染色,可避免使用染料带来的光毒性。因其对活生物样品无损测量或长时间动态观察显示出独特的应用价值，越来越受到生命科学研究领域的重视[17]。3 表面高分辨率显微术表面高分辨率显微术是指一些不能用于三维测量只适用于表面二维高分辨率测量的显微技术。主要包括近场扫描光学显微术、全内反射荧光显微术、表面等离子共振显微术等。3.1 近场扫描光学显微术 近场扫描学光显微术(near-field scanning optical microscope, NSOM)是一种具有亚波长分辨率的光学显微镜。由于光源与样品的间距接近到纳米水平，因此分辨率由光探针口径和探针与样品之间的间距决定，而与光源的波长无关。NSOM的横向分辨率小于100nm，Lewis[18]则通过控制在一定针尖振动频率上采样，获得了小于10nm的分辨率。NSOM具有非常高的图像信噪比，能够进行每秒100帧图像的快速测量[19]，NSOM已经在细胞膜上单个荧光团成像和波谱分析中获得应用。3.2 全内反射荧光显微术 绿色荧光蛋白及其衍生物被发现后，全内反射荧光(total internal reflection fluorescence，TIRF)技术获得了更多的重视和应用。TIRF采用特有的样品光学照明装置可提供高轴向分辨率。当样品附着在离棱镜很近的盖玻片上，伴随着全内反射现象的出现，避免了光对生物样品的直接照明。但因为波动效应，有小部分的能量仍然会穿过玻片与液体介质的界面而照明样品，这些光线的亮度足以在近玻片约100nm的薄层形成1个光的隐失区，并且激发这一浅层内的荧光分子[20]。激发的荧光由物镜获取从而得到接近100nm的高轴向分辨率。TIRF近来与干涉照明技术结合应用在分子马达步态的动力学研究领域, 分辨率达到8nm，时间分辨率达到100μs[21]。3.3 表面等离子共振 表面等离子共振(surface plasmon resonance, SPR) [22]是一种物理光学现象。当入射角以临界角入射到两种不同透明介质的界面时将发生全反射，且反射光强度在各个角度上都应相同，但若在介质表面镀上一层金属薄膜后，由于入射光被耦合入表面等离子体内可引起电子发生共振，从而导致反射光在一定角度内大大减弱，其中使反射光完全消失的角度称为共振角。共振角会随金属薄膜表面流过的液相的折射率而改变，折射率的改变又与结合在金属表面的生物分子质量成正比。表面折射率的细微变化可以通过测量涂层表面折射光线强度的改变而获得。1992年Fagerstan等用于生物特异相互作用分析以来，SPR技术在DNA-DNA生物特异相互作用分析检测、微生物细胞的监测、蛋白质折叠机制的研究，以及细菌毒素对糖脂受体亲和力和特异性的定量分析等方面已获得应用[23]。当SPR信息通过纳米级孔道[24]传递而提供一种卓越的光学性能时，将SPR技术与纳米结构设备相结合，该技术的深入研究将有可能发展出一种全新的成像原理显微镜。【参考文献】[1] 汤乐民,丁 斐.生物科学图像处理与分析[M].北京:科学出版社,2005：205.[2] Kam Z, Hanser B, Gustafsson MGL, et al.Computational adaptive optics for live three-dimensional biological imaging[J]. 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云南大学李国栋论文发表

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苏子栋发表的科研论文

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刘栋发表的论文

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影响因子去除自引的意义是为了更加准确地衡量期刊的影响力。根据查询相关公开信息显示，去除自引的意义在于，能够更客观地反映该期刊的学术贡献和影响力，避免了因自我引用而导致的影响因子的虚高。影响因子是衡量学术期刊影响力的指标，度量了该期刊过去两年发表的论文被引用的次数与该期刊过去两年发表的论文数的比值。

刘栋(1979-)，男，河北邢台人，工学博士，讲师1。研究方向为配电网经济运行，设备、检修、项目管理信息系统，地理信息系统，移动数据采集巡视巡检。多年来一直从事电力系统运行与控制研究，发表学术论文10余篇。主持博士后基金项目等6项，发表论文8篇。2

在国际、国内重要学术期刊上发表论文100余篇（第1作者或通讯作者75篇），其中41篇被SCI收录（第1作者或通讯作者26篇）。 注：*为通讯作者 傅云飞*.2014.利用卫星双光谱反射率算法反演的云参数及其应用.气象学报,72(5):1039-1053. 衡志炜,傅云飞*.2014.格点尺度对TMI云水数据的影响.气候与环境研究,19(6):693-702. 洪星园,傅云飞*, 冼桃, 等. 2014. 热带海表风速与海表温度日变化关系分析,气候与环境研究,19(14):437-451. 杨元建,傅云飞*, 吴必文, 等. 2013. 秸秆焚烧对中国东部气溶胶时空格局的影响,大气与环境光学学报，2013,8 (4): 241-252. 高越,刘奇,傅云飞*,等,2013, TMI 10.7 GHz低分辨率亮温资料的细化处理方法研究,中国科学技术大学学报,43(5),345-354. 王雨;,陶玮, 张颖,傅云飞*,2013, 校正热带测雨卫星轨道抬升对微波成像仪亮温的影响,气象学报,71(2):344-356. 傅云飞, 刘奇,王雨等,2012,热带测雨卫星搭载的仪器及其探测结果在降水分析中的应用,中国工程科学, 14(10):43-50. 王天天,傅云飞*,赵凤生,2012,“艾利”台风过程中FY-2C与TRMM卫星红外通道信号差异分析,大气与环境光学学报,7(6):408-420. 易明建,傅云飞*, 刘鹏, 等. 2012. 我国东部夏季一次强对流活动过程中对流层上部大气成分变化的分析,大气科学, 36 (5): 901-911 刘鹏, 李崇银, 王雨,傅云飞*. 2012, 基于TRMM PR探测的热带及副热带对流和层云降水气候特征分析，中国科学：地球科学, 42(1): 1-12 刘鹏, 王雨, 冯沙, 李崇银,傅云飞*. 2012. 冬、夏季热带及副热带穿透性对流气候特征分析,大气科学, 36(3): 579-589 傅云飞, 曹爱琴, 李天奕, 冯沙, 郑媛媛, 刘勇, 张爱民. 2012. 星载测雨雷达探测的夏季亚洲对流与层云降水雨顶高度气候特征,气象学报, 70(3): 436-451 王雨, 刘鹏, 李天奕,傅云飞*. 2011. TMI 反演海温与Hadley 中心海温资料的气候尺度比较分析,中国科学：地球科学, 41(8): 1200-1210 王雨,傅云飞*, 刘奇, 等. 2011. 一种基于TMI观测结果的海表温度反演算法,气象学报, 69(1): 149-160 刘显通, 刘奇,傅云飞*. 2011. 基于光学厚度和有效半径的白天降水云识别方案,大气科学，35(5): 903-911 衡志炜, 宇如聪,傅云飞*, 等. 2011. 基于TMI产品资料对数值模式水凝物模拟能力的检验分析,大气科学, 35(3): 506-518 傅云飞, 刘鹏, 刘奇,等. 2011. 夏季热带及副热带降水云可见光/红外信号气候分布特征,大气与环境光学学报, 6(2): 129-140 傅云飞, 刘鹏, 林锦冰, 等. 2011., 星载测雨雷达探测的中国南部雨季对流性暴雨频次分析,暴雨灾害, 30(1):1-5 傅云飞, 冯沙, 刘鹏, 等2010 , 热带测雨卫星测雨雷达探测的亚洲夏季积雨云云砧.气象学报, 68 (2): 195-206 刘鹏，傅云飞*. 2010. 利用星载测雨雷达探测结果对夏季中国南方对流和层云降水气候特征的分析.大气科学, 34 (4): 802-814 刘显通, 刘奇,傅云飞*，等. 2010. 基于TRMM VIRS可见光和红外五通道的白天云检测方案.大气与环境光学学报, 5 (2): 128-140 王雨，傅云飞*. 2010. 微波成像仪通道对降水云参数响应的数值模拟研究.气象学报，68 (3): 315-324 刘鹏,傅云飞*, 冯沙等. 2010. 中国南方地基雨量计观测与星载测雨雷达探测的降水之比较分析,气象学报, 68(6): 822-835 刘奇，傅云飞*. 热带地区云量日变化的气候特征.热带气象学报, 25 (6): 717-724 傅云飞，张爱民，刘勇等. 2008. 基于星载测雨雷达探测的亚洲对流和层云降水季尺度特征分析,气象学报, 66(5):730-746. 傅云飞, 刘奇, 自勇等. 2008. 基于TRMM卫星探测的夏季青藏高原降水和潜热分析,高原山地气象研究, 28(1):8-18. 冯沙,傅云飞*. 2008, 季尺度副热带高压中心内降水分析,气象学报, 66(6):982-992. 傅云飞, 刘栋, 王雨等. 2007, 热带测雨卫星综合探测结果之“云娜”台风降水云与非降水云特征,气象学报, 65(3):316-328. 傅云飞, 宇如聪, 崔春光. 2007. 基于热带测雨卫星探测的东亚降水云结构特征的研究,暴雨灾害, 26(1):9-20. 傅云飞, 李宏图, 自勇. 2007. 热带测雨卫星探测的青藏高原谷地的降水云结构个例分析,高原气象, 26(1):98-106. 王雨,傅云飞*. 2007. 利用MODIS卫星资料对中国中东部和印度次大陆地区气溶胶特性的分析,气候与环境研究, 2007, 12: 137-146. 刘奇,傅云飞*, 刘国胜. 2007. 夏季青藏高原与东亚及热带的降水差异分析,中国科学技术大学学报, 37(8):885-894. 刘奇,傅云飞*. 2007. 夏季青藏高原潜热分布及其廓线特征,中国科学技术大学学报, 37(3):303-309. 刘奇,傅云飞*. 2007. 基于TRMM/TMI 的亚洲夏季降水研究,中国科学D辑:地球科学, 37(1), 111-122. 自勇, 许吟隆,傅云飞*. 2007. GPCP与中国台站观测降水的气候特征比较,气象学报, 65(1):63-74. 王雨,傅云飞*, 刘国胜. 2006. 热带测雨卫星TMI 探测结果对非降水云液态水路径的反演方案研究,气象学报, 64(4): 443-452. 傅云飞, 冯静夷, 朱红芳等. 2005. 西太平洋副热带高压下热对流降水结构特征的个例分析,气象学报, 63(5):750-761. 李锐,傅云飞*, 赵萍. 2005. 利用热带测雨卫星的测雨雷达资料对1997/1998年El Nino后期热带太平洋降水结构的研究,大气科学, 29(2), 225-237. 李锐,傅云飞*. 2005, GPCP和TRMM PR热带月平均降水的差异分析,气象学报, 2005, Vol.63, No.2, 146-160. 郑媛媛,傅云飞, 刘勇, 等,2004, 热带测雨卫星对淮河一次暴雨降水结构与闪电活动的研究,气象学报, 62(6), 790-813. 傅云飞, 宇如聪, 徐幼平, 肖庆农, 刘国胜. 2003. TRMM测雨雷达和微波成像仪对两个中尺度特大暴雨降水结构的观测分析研究,气象学报, 61(4), 421-436. 傅云飞, 尹协振, 王强, 苏深健. 1998. 激光散射、透射消光方法应用于测量同质核化率的实验研究,实验力学, 13(2), 139-145. 傅云飞, 杨基明, 韩肇元. 1998. 单脉冲膨胀波激波管用于同质核化率的实验研究,流体力学实验与测量, 12(2), 44-51. 傅云飞, 杨基明, 韩肇元. 1998. 膨胀式激波管内戊醇250K、100kPa状态同质核化的实验研究,化学物理学报, 11(3), 246-252. 傅云飞, 龚闽卫, 1997, 激波管中实验模拟爆炸波对水汽作用的研究,实验力学, 12(4), 534-538. 傅云飞, 龚闽卫, 韩肇元. 1997. 水汽瞬态相变的激波管实验研究进展,气象学报, 55(4), 454-467. 傅云飞, 黄荣辉. 1997. 东亚西风异常活动对热带西太平洋西风爆发及EN SO 发生的作用,大气科学, 21(4), 485-493. 傅云飞, 韩肈元, 龚闽卫. 1996. 激波管内水汽相变滞后效应的实验研究,大气科学, 20(3), 352-359.

王栋发表的论文

男，汉族，1972生于山东烟台，籍贯山东沂水。1998年考入河海大学水文学及水资源专业攻读工学博士，2001年进入南京大学自然地理学博士后出站，2003年南京大学首次海内外招聘教师高级岗位聘为副教授，2004年获南京大学“硕士研究生导师”资格，现任水文与水资源工程教研室主任。主要从事水文学水资源水环境（地表水方向）风险分析、系统优化、非线性和不确定性(随机性和模糊性)问题的研究，先后主持或主要参加中国博士后科学基金、国家自然科学基金、国家重点基础研究发展计划（973计划）等国家重大项目以及部委厅局委托项目12项，先后荣获河海大学优秀毕业博士、南京大学优秀博士后等多项荣誉称号。发表论文30余篇，其中SCI、EI论文6篇(第一作者5篇)，参编教材3部。

姓名：王 栋 职称：副教授近年，在量子信息与量子计算方面的研究中取得了一定的进展。在国内外SCI学术刊物上发表论文近20篇。目前主要研究兴趣为：量子纠缠产生、量子逻辑门实现、熵不确定度关系等。